临界能量与适用条件
对球对称中心天体外部的轻小物体，牛顿模型给出vₑ=√(2GM/r)，其中M为中心质量，G为引力常数，r从中心量起。表面起飞时r才是该天体半径；从高处出发不能仍把r固定成地面半径。
这个表达式描述的是在忽略阻力和后续推进、路径不撞上天体等条件下的临界情况。初始动能恰好补足升到无限远所需的引力势能差，物体在越来越远处的速率趋于零；它并不是飞行全过程必须维持的恒定速度。
参考：[1]
比较天体时要同时看质量与尺度
在其他条件相同的比较中，M越大或r越小，逃逸速度越高。例如把距离增加到原来的四倍，公式给出的逃逸速度降为一半；这只是同一理想中心场中的比例推论，不能忽略新位置受到其他天体的作用。
NASA行星资料表给出的地球表面逃逸速度约11.2千米每秒，月球约2.4千米每秒。它们描述相应天体附近的引力尺度，不是地球引力与月球引力在某个高度突然归零的界线。
入轨与持续推进为何是另两件事
环绕飞行的物体仍被引力加速，只是有足够横向运动而不断绕过表面。它可以保持受束缚轨道而不达到逃逸条件，因此“已经在太空”不能证明它会永久离开地球。
若航天器之后持续推进，能量会不断加入，就不必在最初某一瞬间取得这里的无动力临界速率。真实发射还要处理大气、地球自转、方向和其他损失；11.2千米每秒不能直接当作每种任务统一的发动机速度预算。